量子態的特征是壹組量子數，量子數等於粒子的自由度。業內學者對這壹理論提出了不同的質疑，如李啟川:“愛因斯坦說:真實的物理世界應該是簡單的。將量子描述為球體並不是經典量子論的絕對模型。物理理論的表觀模型傾向於建立壹個可以理解的模型，球模型正好適合這種情況。
它的基礎來自於我們空間的三維模型，而球體就是這樣壹個空間的最好體現。環量子違背了這樣壹個空間的基底，所以用拓撲空間來描述是不完整的。這個理論雖然可以解釋很多問題，但是並不自洽。
擴展數據:
波粒二象性的基本方程；
量子力學中求解粒子問題往往歸結為求解薛定諤方程或定態薛定諤方程。薛定諤方程在原子物理、核物理和固體物理中有著廣泛的應用，解決原子、分子、原子核、固體等壹系列問題的結果與現實有著很好的壹致性。
薛定諤方程只適用於非相對論的低速粒子，它不包含對粒子自旋的描述。當考慮相對論效應時，薛定諤方程被相對論量子力學方程所代替，其中自然包含了粒子的自旋。
薛定諤提出的量子力學基本方程。成立於1926。它是壹個非相對論波動方程。它反映了描述微觀粒子狀態隨時間變化的規律，在量子力學中的地位相當於經典力學的牛頓定律，是量子力學的基本假設之壹。設描述微觀粒子狀態的波函數為ψ (r，t)，質量為m的微觀粒子在勢場U(r，t)中運動的薛定諤方程為。
在給定初始和邊界條件以及波函數滿足的單值、有限和連續條件下，可以求解波函數ψ (r，t)。由此可以計算出粒子的分布概率和任何可能實驗的平均值(期望值)。當勢函數u不依賴於時間t時，粒子具有確定的能量，粒子的狀態稱為定態。定態波函數可以寫成壹個公式，其中ψ (r)稱為定態波函數，滿足定態薛定諤方程，數學上稱為本征值方程，其中e是本征值，是定態能量，ψ (r)也稱為屬於本征值e的本征函數。
百度百科-波粒二象性
百度百科-光的波粒二象性